1) F center energy band
F心能带
1.
The regression equations between 0B、1B and F center energy band (E(F),eV), lattice energy (U, kJ·mol-1) and standard entropy (Sm0,J·mol-1·K-1) are obtained respectively as.
用其中0B、1B分别与20种碱金属卤化物的F心能带[E(F)]、晶格能(U)、标准熵(Smθ)性质关联,它们的相关系数(R)依次为0。
2.
The corresponding 0,1 index of()~mK was fitted in with the F center energy band,lattice energy,standard entropy and the internuclear distance bond length of alkaline halides.
用mK的0、1阶指数分别与碱金属卤化物F心能带E(F)、晶格能U、标准熵Sθm、核间距R0关联,拟合的回归方程的相关系数(复相关系数)分别为0。
3.
The regression equations between 1F and F center energy band (E(F), eV), lattice energy (U, kJmol-1) and standard entropy (0mSJmol-1K-1) were obtained respectively as following: .
用其中1F分别与20种碱金属卤化物的F心能带[E(F)]、晶格能(U)、标准熵(Smθ)关联,它们的相关系数(R)依次为0。
2) F-band
F带
3) F center
F心
1.
The ground states of both F center and F+ center in stoichiometry PbWO4 crystal are calculated by using the 1S state eigen function of the H-like atom as the trial function.
采用离散变分法计算了PbWO4晶体的能带结构,并用F心及F+心的类氢离子1S波函数结合离散变分法计算了F心及F+心的电子基态能级。
2.
The method is illustrated by considering the NaF:Cu++ system and the formation of the F center defect in NaF.
应用此嵌入技术对NaF :Cu+系统及NaF中F心缺陷进行了研究 ,计算出的NaF :Cu+系统的垂直激发能及F心光学激发能均与实验值符合得较好 ,说明了此种嵌入技术是切实可行
3.
BaFCl:Eu~(2+) is the kind of excellent material of X—ray s storage, and its process of X—ray s storage strongly depends on F centers.
BaFCl:Eu~(2+)是一种优良的X射线存储成像材料,其X射线存储及光释光过程与晶体中的F心有紧密关系。
4) F-center
F心
5) F-type absorption center
F型色心
1.
The results obtained by optical absorption spectra showed that many F-type absorption centers were produced in MgAl_2O_4 spinels by electron irradiation,and the spectroscopic properties of MgAl_2O_4 spinels were influenced by irradiation dose of electron.
7 M eV电子辐照MgA l2O4尖晶石后,通过吸收谱测量表明,被电子辐照的尖晶石可产生大量的F型色心缺陷,而且电子的辐照剂量明显地影响尖晶石的光谱特性。
6) F center
F中心
1.
When the annealing temperature is lower than 400 ℃, the amount of Zr 3+ center remains almost unchanged, while the amount of F center increases in this temperature range, which may be resulted from the reduction of surface hydroxyl by H 2.
但在这一温度范围内从室温升温时 ,由 Zr O2 表面羟基的 H2还原引起的 F中心量随温度的升高而增加 。
补充资料：能
衡量系统作功本领的一种物理量。能有多种不同形态，如动能、势能、热能、电能、化学能、核能等。动能和势能统称机械能。一般力学研究的能主要是机械能。
能的不同形态可以互相转换。能也可以从一个物体或系统传递给另一个物体或系统。机械能的传递或转换，机械能与别种形态能之间的转换，总是表现为一物体对另一物体作功。因此，有时也把能定义为作功的能力。例如，弹射器中被压缩的弹簧具有势能，当弹簧释放时，以对小球作功的方式把弹簧的势能转换成小球的动能。沿桌面滑行的物体具有动能，以克服摩擦力而作功的方式把动能转化成热能。炮弹中的火药具有化学能，在发射炮弹时以爆炸气体对炮弹作功的方式把化学能主要转变成炮弹的动能。
能是标量，它的单位和功相同，在国际单位制中是焦耳(J)，即牛顿·米(N·m)。
能的各种形态尽管可以互相转换，但是能不可创造，也无法消灭，这就是自然界普遍存在的能量守恒定律。1905年，A.爱因斯坦发表狭义相对论，他得到质能关系式:ΔE＝c2Δm，式中ΔE表示由质量亏损Δm引起的能量增益;c为光速。这样就把能量守恒定律和质量守恒定律更加密切地联系成为质能守恒定律。
动能 物体由于作机械运动而具有的能。质量为m的物体以速率v运动时，它的动能EK为：
。
(1)动能的概念最早是G.W.莱布尼兹提出的；他称之为活力，定义为mv2，正好是现用的动能定义的两倍。
根据动能定理，运动的物体如受到阻碍而减速直到停止以前，物体就会对障碍物作功。所作的功的量等于物体原有动能的量。因此可以说，动能是物体由于运动而具有的作功能力。例如高速飞行的枪弹具有动能，所以打到钢板上能对钢板作功而穿入；捶到锻件上的铁锤具有动能，所以能对锻件作功而使它变形。
以角速度ω绕固定轴转动的刚体，其动能为：
，
(2)式中I为刚体对转动轴线的转动惯量。刚体作平面运动时，其动能为：
，
(3)式中m为刚体的质量,vC为质心的速度,IC为刚体对质心轴的转动惯量,ω为刚体的角速度。上式可以解释为：刚体作平面运动时的动能等于刚体以质心速度平动时的动能与刚体相对于质心轴转动的动能之和。
刚体绕固定点转动时的动能为：
，
(4)式中Ix、Iy、Iz为刚体对于通过固定点O的三根惯性主轴Ox、Oy、Oz的转动惯量,即主惯性矩；ωx、ωy、ωz为角速度矢ω在对应惯性主轴上的投影。
刚体作最一般运动的情况下，其动能为：
，
(5)式中，记号意义和前相似,只是x、y、z轴应理解为通过质心C的三根惯性主轴。
势能 物体（或系统）由于位置或位形的变化而具有的能。例如，举到高处的打桩机重锤具有势能，故下落时能使它的动能增加并对外界作功，把桩打入土中；张开的弓具有势能，故在释放能时对箭作功，将它射向目标。
物体（或系统）的势能，只能对选定的初始位形来计算。物体在某特定位形的势能在数量上等于将物体从初始位形没有加速度地改变到此位形时，外界克服物体抗力所作的功，也就是物体抗力在此过程中所作的功取负值。设物体受到力F的作用，则行微位移dr的元功为F·dr。如取O点为零势能位置,则物体在Μ点时所具有的势能Ep为：
。
(6)还要指出，作用于系统的力必须是像重力、弹性力那样的可以恢复的力，即在系统位形变化的一个循环中，力的功等于零，列式如下：
满足以上条件的力称为保守力。这样，系统的势能只取决于初始和终了的位置或位形，而与变化过程中的途径无关。故式(6)中的积分路线可以取从O点到Μ点的任意曲线。非保守力（如摩擦力）不存在势能。下面是一般力学中常见的三种势能：
重力势能 重力是保守力。质量为m的物体,所受到的重力是mg(g=9.80665米/秒2是重力加速度)。 如果把地面选作零势能位置,则物体在高度h处所具有的重力势能为：
Ep＝mgh。
(7)更严格地说，这是物体与地球组成的系统所具有的势能(图1）。 引力势能 物体离地球中心的距离 r很大时，必须考虑到地心引力随距离的变化（图2）。质量为m的物体所受地心引力大小是F＝GmEm/r2，式中mE＝5.976×1024千克，是地球的质量；G＝6.673×10-11米3/（千克·秒2），是引力常数。由式(6)可以算出其势能为：
(8)式中RE=6.371×106米,是地球半径。零势能位置仍取在地球表面。任何两个物体之间的万有引力也有引力势能。例如质量为m1和m2的两个可视为质点的星体的引力势能为，其中r为两星体间的距离。
弹性力势能 弹簧变形时，作用于外界的弹性力大小F与变形δ成正比，F＝kδ（胡克定律）,k是弹簧刚度（图3）。弹性力也是保守力。如取弹簧未变形时的自然状态作为零势能位形，则可由式(6)算出它变形时的势能为：
。
(9)
能的不同形态可以互相转换。能也可以从一个物体或系统传递给另一个物体或系统。机械能的传递或转换，机械能与别种形态能之间的转换，总是表现为一物体对另一物体作功。因此，有时也把能定义为作功的能力。例如，弹射器中被压缩的弹簧具有势能，当弹簧释放时，以对小球作功的方式把弹簧的势能转换成小球的动能。沿桌面滑行的物体具有动能，以克服摩擦力而作功的方式把动能转化成热能。炮弹中的火药具有化学能，在发射炮弹时以爆炸气体对炮弹作功的方式把化学能主要转变成炮弹的动能。
能是标量，它的单位和功相同，在国际单位制中是焦耳(J)，即牛顿·米(N·m)。
能的各种形态尽管可以互相转换，但是能不可创造，也无法消灭，这就是自然界普遍存在的能量守恒定律。1905年，A.爱因斯坦发表狭义相对论，他得到质能关系式:ΔE＝c2Δm，式中ΔE表示由质量亏损Δm引起的能量增益;c为光速。这样就把能量守恒定律和质量守恒定律更加密切地联系成为质能守恒定律。
动能 物体由于作机械运动而具有的能。质量为m的物体以速率v运动时，它的动能EK为：
。
(1)动能的概念最早是G.W.莱布尼兹提出的；他称之为活力，定义为mv2，正好是现用的动能定义的两倍。
根据动能定理，运动的物体如受到阻碍而减速直到停止以前，物体就会对障碍物作功。所作的功的量等于物体原有动能的量。因此可以说，动能是物体由于运动而具有的作功能力。例如高速飞行的枪弹具有动能，所以打到钢板上能对钢板作功而穿入；捶到锻件上的铁锤具有动能，所以能对锻件作功而使它变形。
以角速度ω绕固定轴转动的刚体，其动能为：
，
(2)式中I为刚体对转动轴线的转动惯量。刚体作平面运动时，其动能为：
，
(3)式中m为刚体的质量,vC为质心的速度,IC为刚体对质心轴的转动惯量,ω为刚体的角速度。上式可以解释为：刚体作平面运动时的动能等于刚体以质心速度平动时的动能与刚体相对于质心轴转动的动能之和。
刚体绕固定点转动时的动能为：
，
(4)式中Ix、Iy、Iz为刚体对于通过固定点O的三根惯性主轴Ox、Oy、Oz的转动惯量,即主惯性矩；ωx、ωy、ωz为角速度矢ω在对应惯性主轴上的投影。
刚体作最一般运动的情况下，其动能为：
，
(5)式中，记号意义和前相似,只是x、y、z轴应理解为通过质心C的三根惯性主轴。
势能 物体（或系统）由于位置或位形的变化而具有的能。例如，举到高处的打桩机重锤具有势能，故下落时能使它的动能增加并对外界作功，把桩打入土中；张开的弓具有势能，故在释放能时对箭作功，将它射向目标。
物体（或系统）的势能，只能对选定的初始位形来计算。物体在某特定位形的势能在数量上等于将物体从初始位形没有加速度地改变到此位形时，外界克服物体抗力所作的功，也就是物体抗力在此过程中所作的功取负值。设物体受到力F的作用，则行微位移dr的元功为F·dr。如取O点为零势能位置,则物体在Μ点时所具有的势能Ep为：
。
(6)还要指出，作用于系统的力必须是像重力、弹性力那样的可以恢复的力，即在系统位形变化的一个循环中，力的功等于零，列式如下：
满足以上条件的力称为保守力。这样，系统的势能只取决于初始和终了的位置或位形，而与变化过程中的途径无关。故式(6)中的积分路线可以取从O点到Μ点的任意曲线。非保守力（如摩擦力）不存在势能。下面是一般力学中常见的三种势能：
重力势能 重力是保守力。质量为m的物体,所受到的重力是mg(g=9.80665米/秒2是重力加速度)。 如果把地面选作零势能位置,则物体在高度h处所具有的重力势能为：
Ep＝mgh。
(7)更严格地说，这是物体与地球组成的系统所具有的势能(图1）。 引力势能 物体离地球中心的距离 r很大时，必须考虑到地心引力随距离的变化（图2）。质量为m的物体所受地心引力大小是F＝GmEm/r2，式中mE＝5.976×1024千克，是地球的质量；G＝6.673×10-11米3/（千克·秒2），是引力常数。由式(6)可以算出其势能为：
(8)式中RE=6.371×106米,是地球半径。零势能位置仍取在地球表面。任何两个物体之间的万有引力也有引力势能。例如质量为m1和m2的两个可视为质点的星体的引力势能为，其中r为两星体间的距离。
弹性力势能 弹簧变形时，作用于外界的弹性力大小F与变形δ成正比，F＝kδ（胡克定律）,k是弹簧刚度（图3）。弹性力也是保守力。如取弹簧未变形时的自然状态作为零势能位形，则可由式(6)算出它变形时的势能为：
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(9)
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条