1) pyrolysis process
热解过程
1.
By using TGA the pyrolysis process of refined pitch was studied with different sample weights and heating rates.
通过改变试样量和升温速率,利用热解重量分析仪研究精制沥青的热解过程,为沥青的聚合和炭化过程的控制提供依据。
2.
In the present paper, pyrolysis process of phenol\|formaldehyde resin mixed with white carbon black(nano\|silica) and boron carbide powders was investigated.
本文借助于红外光谱 (IR)对不同温度热处理后的粘接样品进行结构分析 ,以考察热解过程中的结构变化特点及其与性能间的相关性。
3.
The pyrolysis process of briquette and its fractional coals has been performed by using a Pyris-1 TGA thermograimetry.
采用Pyris-1 TGA热重分析仪研究了型煤及其组分煤种的热分解过程,通过对比型煤的热分解曲线和燃烧过程曲线,探讨了热解过程对型煤燃烧特性的影响,并在实验研究的基础上提出了型煤挥发份释放特性指数。
2) Pyrolysis
[英][pai'rɔlisis] [美][paɪ'rɑləsɪs]
热解过程
1.
Pyrolysis of Polycarbosilance(PC-P) Cured Fiber;
聚碳硅烷PC—P不熔化纤维的热解过程
2.
The paper does an in-depth research on the numerical model of pyrolysis process of the materials with volatile residual layer by using pre-evaluation iteration method.
采用偏微分数值模型,使用热解界面预估循环迭代的方法,对存在可变残留层材料的热解过程进行了详细研究。
4) pyrolytic process
热裂解过程
1.
The characteristics of pyrolytic process of vinyl-containing polysilazane in the temperature range of 0~1000℃ was investigated by TG,IR,and XRD.
通过TG、IR、XRD等实验手段,研究分析了含乙烯基聚硅氮烷(PSN-1)在0~1 000℃范围内热裂解过程的特性。
5) Thermal decomposition process
热分解(降解)过程
6) Thermodynamics for dissolving process
溶解过程热力学
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条