1) spinodal decomposition-like
类Spinodal分解
2) Spinodal decomposition
Spinodal分解
1.
Electron structure and spinodal decomposition reaction of Al-Zn solid solutions;
Al-Zn固溶体价电子结构与Spinodal分解反应
2.
Spinodal decompositions in Cu-15Ni-8Sn alloys prepared by mechanical alloying and casting;
机械合金化和熔炼法制备的Cu-15 Ni-8Sn合金的Spinodal分解
3.
Thermodynamic criterion of Spinodal decomposition aging in the (γ＋α) metastable miscibility gap inγ Mn-Cu alloys;
γMn-Cu合金在(γ+α)亚稳互溶区时效过程Spinodal分解的热力学判据
3) norepinephrine-induced lipolysis
脂类分解
1.
Effects of three compounds isolated from the leaves of Salix matsudana on arachidonic acid metabolism and norepinephrine-induced lipolysis in rat platelets were studied.
它们对正常大鼠附睾处脂肪细胞由去甲肾上腺素 (NE)诱导的脂肪分解作用的影响结果表明 :此 3种化合物对大鼠脂肪细胞中由NE诱导的脂类分解有促进作
4) Classification interpretation
分类解译
5) LU-like expression
类LU分解
6) decomposition class
分解类
1.
By using S-rough set(singular rough set)and its two forms: one-direction singular rough set and two-direction singular rough set, the decomposition class and reduction class of equivalence class and conception of decomposition base and reduction base are given.
利用S 粗集(singularroughset)和它的两类形式:单向S 粗集(one directionsingularroughsets)和双向S 粗集(two directionsingularroughset) ,给出等价类的分解类、还原类、分解基、还原基的概念,提出S 粗集的分解定理、还原定理、分解还原关系定理、最大属性集原理、最小属性集原理和属性安全性原理。
补充资料：spinodal分解
或译为亚稳分域、调幅分解、隐晶分解、亚稳相分解。在一定合金系统中,固溶体经适当热处理之后,分解为成分不同的微小区域相间分布的组织。这些小区域的溶质含量沿一个方向形成一定的波形分布，波峰处成分高于平均成分，波谷处成分低于平均成分。这些富区与贫区保持原固溶体的晶体结构，相同成分区域之间的距离（即分域或调幅波长）一般在 50～1000┱之间。此种由成分调幅的微小区域组成的不均匀组织，称为亚稳分域组织，此分解过程称为spinodal分解。这种分解不需形核势垒，只是通过固溶体中出现的成分涨落(起伏)波的生长进行的。生长由上坡扩散控制。图1为Cu-Ni-Fe合金经spinodal分解后形成的亚稳分域组织，其中白色区域为富铜区（见金属中的扩散）。
spinodal分解的概念是吉布斯 （J.W.Gibbs）首先引入的。在1940年,布喇德雷（A.G.Bradley）在淬火并在两相区中退火的Cu-Ni-Fe 合金中发现在X射线布喇格(Bra-gg)衍射峰的两侧出现有侧带结构(或称卫星条带),首次在结构上证实了在固溶体中发生spinodal分解。
在许多合金系统中，如Al-Zn、Al-Ag、SmCo5-xCux、Fe-Cr-Co、Cu-Ni-Sn 等系统中皆存在有 spinodal分解。许多玻璃系统，如 Na2O-SiO2、B2O3-PbO、V2O5-P2O5、SnO2-TiO2等系统中的 spinodal分解也进行了广泛的研究。有的合金在时效初期，GP区的形成也具有spinodal分解的性质。
由于spinodal分解能形成高度弥散的不均匀结构，目前已成为对金属材料及非金属材料进行热处理所经常利用的固态相变之一。
spinodal 分解的热力学条件 考虑一个简单的含有固态两相区的二元系相图,见图2。在固溶间隙区之上的T1温度,固溶体的自由能G(C)随成分变化的情况如图3所示。在此条件下,在体系的全部成分范围内,单相固溶体是稳定的，自由能曲线呈凹处向上。在温度Tc，自由能曲线的中间一段显示出平直线，此温度称为汇溶温度。在Tc以下的任一温度T2,自由能曲线的中间一段向上弓起,自由能曲线可划分为三段,两端的曲线凹处向上,中间一段凹处向下,在凹处向上两段的公切线(图3未画出)两切点Cα'及Cα''之间即为不互溶区，即固溶间隙区,成分位于此区间的合金，在Tc温度以下处于平衡态时，将分解为成分为Cα'及Cα''的两个相。在曲线的凹处向上部分与曲线的凹处向下部分的交接处，即曲线的曲率变更符号的拐点处,其二阶偏导数,各个温度满足此关系的点的轨迹线称为化学拐点线,在图2中用虚线表示。在拐点线之内，；在拐点线之外，拐点线的重要意义是,它将固溶间隙区划分为不稳定区与亚稳定区两部分，其内为不稳定区，其外为亚稳定区。此结论可通过微小成分涨落引起的自由能变化的情况来说明。
spinodal 分解的动力学条件 固溶体发生spinodal分解时,无形核势垒,只是溶质原子发生上坡扩散。溶质原子进行上坡扩散的结果，使成分起伏的振幅增加，当波幅达到饱和值后，波形逐渐向矩形波形状改变，最后达到矩形调幅波，如图4所示。
扩散系数愗与原子迁移率M及之间的关系为：
式中M总是正值，因此愗与同符号，由此可知，在拐点线之内，扩散系数愗为负值,扩散是上坡扩散；而在拐点线之外，愗为正值，扩散为下坡扩散。
在弹性各向异性的介质中,不同方向具有不同的Y值Y＝E/(1-v),E为固溶体的弹性模量,v为泊松比,调幅波沿着Y小的方向排列，见图1。
spinodal 分解与形核长大型分解的比较 形核长大型的脱溶分解与spinodal分解的主要区别如下。
参考书目
C. N. R. Rao, K. J. Rao, Phase Transitions in Solids,McGraw-Hill, New York, 1978.
G. W. Cahn,Trans. Met. Soc. AIME, 242, P. 166, 1968.
J. E. Hilliard, Phase Transformations, ASM,pp. 497～560, Chapman & Hall, London, 1970.
spinodal分解的概念是吉布斯 （J.W.Gibbs）首先引入的。在1940年,布喇德雷（A.G.Bradley）在淬火并在两相区中退火的Cu-Ni-Fe 合金中发现在X射线布喇格(Bra-gg)衍射峰的两侧出现有侧带结构(或称卫星条带),首次在结构上证实了在固溶体中发生spinodal分解。
在许多合金系统中，如Al-Zn、Al-Ag、SmCo5-xCux、Fe-Cr-Co、Cu-Ni-Sn 等系统中皆存在有 spinodal分解。许多玻璃系统，如 Na2O-SiO2、B2O3-PbO、V2O5-P2O5、SnO2-TiO2等系统中的 spinodal分解也进行了广泛的研究。有的合金在时效初期，GP区的形成也具有spinodal分解的性质。
由于spinodal分解能形成高度弥散的不均匀结构，目前已成为对金属材料及非金属材料进行热处理所经常利用的固态相变之一。
spinodal 分解的热力学条件 考虑一个简单的含有固态两相区的二元系相图,见图2。在固溶间隙区之上的T1温度,固溶体的自由能G(C)随成分变化的情况如图3所示。在此条件下,在体系的全部成分范围内,单相固溶体是稳定的，自由能曲线呈凹处向上。在温度Tc，自由能曲线的中间一段显示出平直线，此温度称为汇溶温度。在Tc以下的任一温度T2,自由能曲线的中间一段向上弓起,自由能曲线可划分为三段,两端的曲线凹处向上,中间一段凹处向下,在凹处向上两段的公切线(图3未画出)两切点Cα'及Cα''之间即为不互溶区，即固溶间隙区,成分位于此区间的合金，在Tc温度以下处于平衡态时，将分解为成分为Cα'及Cα''的两个相。在曲线的凹处向上部分与曲线的凹处向下部分的交接处，即曲线的曲率变更符号的拐点处,其二阶偏导数,各个温度满足此关系的点的轨迹线称为化学拐点线,在图2中用虚线表示。在拐点线之内，；在拐点线之外，拐点线的重要意义是,它将固溶间隙区划分为不稳定区与亚稳定区两部分，其内为不稳定区，其外为亚稳定区。此结论可通过微小成分涨落引起的自由能变化的情况来说明。
spinodal 分解的动力学条件 固溶体发生spinodal分解时,无形核势垒,只是溶质原子发生上坡扩散。溶质原子进行上坡扩散的结果，使成分起伏的振幅增加，当波幅达到饱和值后，波形逐渐向矩形波形状改变，最后达到矩形调幅波，如图4所示。
扩散系数愗与原子迁移率M及之间的关系为：
式中M总是正值，因此愗与同符号，由此可知，在拐点线之内，扩散系数愗为负值,扩散是上坡扩散；而在拐点线之外，愗为正值，扩散为下坡扩散。
在弹性各向异性的介质中,不同方向具有不同的Y值Y＝E/(1-v),E为固溶体的弹性模量,v为泊松比,调幅波沿着Y小的方向排列，见图1。
spinodal 分解与形核长大型分解的比较 形核长大型的脱溶分解与spinodal分解的主要区别如下。
参考书目
C. N. R. Rao, K. J. Rao, Phase Transitions in Solids,McGraw-Hill, New York, 1978.
G. W. Cahn,Trans. Met. Soc. AIME, 242, P. 166, 1968.
J. E. Hilliard, Phase Transformations, ASM,pp. 497～560, Chapman & Hall, London, 1970.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条