1) steady electromagnetic field
稳恒电磁场
1.
The total momentum of steady electromagnetic field is discussed．It is pointed outthat，as a general rule，the total momentum is not zero.
本文讨论稳恒电磁场的总动量，指出在一般情况下其总动量不等于零，给出等于零的条件，最后讨论场动量与实物动量的转换。
2) nonstable electromagnetic field
非稳恒电磁场
1.
A new mathematical expression for nonstable electromagnetic field;
非稳恒电磁场的数学表达的新形式
3) Permanent current magnetic field
稳恒电流磁场
4) stable magnetic field
稳恒磁场
1.
The results show that when the austenite of the medium and high carbon steels transforms into the martensite,the stable magnetic field can increase the nucleation ratio of martensite,raise the beginning transformation temperature,make the martensite transformation happen.
结果表明,在中、高碳钢发生奥氏体向马氏体转变时,稳恒磁场可使马氏体的形核率增加,提高马氏体的转变开始温度,使相变在更宽的温度区间进行,促进了奥氏体向板条马氏体的转变。
2.
The application of the stable magnetic field in material science was attracted more and more attention.
稳恒磁场在材料科学中的应用越来越受到关注。
3.
The Ampere s Circulation Theorem is an important field equation in stable magnetic field.
安培环路定理是稳恒磁场性质的重要方程,它反映了磁感应线的特点:磁感应强度沿磁感应线的环路积分不等于零。
5) steady-state magnetic field
稳恒磁场
1.
Effect of direct current steady-state magnetic field on the microstructure of directionally solidified Al-11.
使用经改进后自制的Bridgman定向凝固装置,研究了直流稳恒磁场对多相合金Al-11。
2.
Two alloys Al-4%Cu and Al-11%Si are solidified directionally using this configuration under a transverse direct current steady-state magnetic field.
在直流横向稳恒磁场下,使用该装置对单相合金Al-4%Cu和多相合金Al-11%Si进行定向凝固实验。
6) steady magnetic field
稳恒磁场
1.
A force analysis was made to the impurity particles in Al melt in steady magnetic field to set up the movement models of these particles in different flow field, thus determining their final velocities under the action of magnetic force by theoretic calculation.
对稳恒磁场中的金属杂质颗粒进行了受力分析,建立了杂质颗粒的运动模型,经过理论计算确定了它们在磁场力的作用下,处于不同流场内的最终运动速度·根据铝熔体的不同的流动状态,分别采用柱塞流模型和轨线模型计算得出了磁场力对杂质颗粒的分离效率·计算结果表明,杂质的运动速度与分离效率和自身的体积、流体的流动状态、杂质颗粒的磁化率、磁场强度及分离通道的宽度密切相关·在相同的熔体流动速度下,杂质颗粒越大,分离效率越高;降低流体的流动速度有利于提高分离效率
2.
By comparing the characteristics between induced electrical field and steady magnetic field using time vector method,the corresponding relationship between them was found out and the "Biot-Savart s" law of induced electrical field presented.
利用矢量分析的方法对比了感生电场和稳恒磁场的特点,找出了两者的对易关系,由此给出了感生电场的“毕奥—萨伐尔”定律。
3.
The formula for computing the 3-dimensional axially symmetrical steady magnetic field for vectorpotential is derived by the spherical function expansion.
本文用球函数展开法推导出计算轴对称三维稳恒磁场矢势的公式，应用该公式既能计算电流分布区域外部的磁场，又能计算电流分布区域内部的磁场。
补充资料：准稳电磁场
当交变电流频率较低，使得相应于该频率的真空中电磁波波长比所考虑的线路的线度大得多时，在电路及其附近的区域，推迟效应可以忽略。这一区域中的电磁场就叫做准稳电磁场（或似稳电磁场）。
忽略推迟效应，也就是忽略波的传播，它相应于位移电波的效应可以略去的情况（与传导电流相比）。这就是准稳场的条件，但此条件也允许有局部的例外，这种局部的例外区就是电容区（如电容器内部）。在电容区内，位移电流不可忽略，但电场主要是库仑场，涡旋电场可以略去不计。
在均匀介质内部，当自由电荷体密度为零时，如采用国际单位制，准稳场满足扩散方程
(1)
其中
电场和磁场还满足无散条件墷·E=0和墷·B=0。此外,E和B还是互相耦合的
在真空或绝缘介质中,σ＝0。因此场满足的方程(1)化为拉普拉斯方程
(2)
对于一定频率的场，，这时扩散方程化为亥姆霍兹方程 (3)
其中k2＝-iσμω为纯虚数。
由于导体中电磁波的波长比其在真空中波长小得多，因此在粗导线情况，导线的横向尺寸比起导体中电磁波波长不一定小，这时导线中的电流（以及电磁场）的分布将集中在表面附近，这就是趋肤效应。在趋肤效应显著的情况，导线内的电流和电磁场的分布将和稳恒情况有很大不同。稳恒时(ω＝0)，在导体内部也像在空气中一样满足拉普拉斯方程。
从亥姆霍兹方程解出圆柱形直导线上的电流分布为
(4)
其中J0和J1为零阶和一阶贝塞尔函数,r0为导线半径,I0为电流振幅()，
(5)
δ代表电磁波在导体中的约化波长（波长除以2μ）。
当频率足够低,使得δr0成立时,式(4)可近似化为
, (6)
即电流是均匀分布的，这就相似于稳恒的情况。而当频率增高使δr0时，在rδ处，式(4)近似化为
(7)
这样，当从表面向柱内深入,即r0-r增大时，jf的值基本以上指数下降。在深度为 δ的地方，jf的值就下降为表面值的1/e，因而δ又代表趋肤厚度。
单位长度导线的表面阻抗ZS的定义为表面电场E(r0)与总电流I0的比
(8)
在δr0情况，即为单位长度上的直流电阻。而在δr0时，
(9)
其电阻分量代表单位长度导线上的高频电阻，数值为
(10)
此式表明导线的有效横截面已从降到2πr0δ。电感分量为
(11)
它代表高频时单位长度导线的内电感，其值比稳恒时的值小。
同样，由于高频电流分布与直流的不同，线圈的高频电感（包括外电感）和高频电阻亦将与直流的值不一样。高频电阻和高频电感也可以通过焦耳热和磁能来计算
(12)
后一积分的区域为全空间。
在准稳情况,一个电路上的总电流I可用集中参数的电路方程来确定（见电路），但在频率较高使得导线横向尺寸大于或相当于电磁波在导体中的趋肤厚度时，电路的电感和电阻要采用相应频率时的值。
非定频的扩散方程(1)在实际中亦有应用。如磁场的扩散在许多领域中都是一个重要效应。η＝1/σ μ称为扩散率,σ μ 愈大,扩散就愈慢。由于这种扩散效应,导体中若原有磁场，则该磁场将随时间而衰减。对于实验室中的导体，扩散时间τ一般较小，铜是电导率很大的导体,可是对1厘米半径的铜球,τ也只有10-2秒。但若导体大小达到天体的线度时,则τ可以达到很大的值。例如太阳中的磁场，τ可达1010年。
忽略推迟效应，也就是忽略波的传播，它相应于位移电波的效应可以略去的情况（与传导电流相比）。这就是准稳场的条件，但此条件也允许有局部的例外，这种局部的例外区就是电容区（如电容器内部）。在电容区内，位移电流不可忽略，但电场主要是库仑场，涡旋电场可以略去不计。
在均匀介质内部，当自由电荷体密度为零时，如采用国际单位制，准稳场满足扩散方程
(1)
其中
电场和磁场还满足无散条件墷·E=0和墷·B=0。此外,E和B还是互相耦合的
在真空或绝缘介质中,σ＝0。因此场满足的方程(1)化为拉普拉斯方程
(2)
对于一定频率的场，，这时扩散方程化为亥姆霍兹方程 (3)
其中k2＝-iσμω为纯虚数。
由于导体中电磁波的波长比其在真空中波长小得多，因此在粗导线情况，导线的横向尺寸比起导体中电磁波波长不一定小，这时导线中的电流（以及电磁场）的分布将集中在表面附近，这就是趋肤效应。在趋肤效应显著的情况，导线内的电流和电磁场的分布将和稳恒情况有很大不同。稳恒时(ω＝0)，在导体内部也像在空气中一样满足拉普拉斯方程。
从亥姆霍兹方程解出圆柱形直导线上的电流分布为
(4)
其中J0和J1为零阶和一阶贝塞尔函数,r0为导线半径,I0为电流振幅()，
(5)
δ代表电磁波在导体中的约化波长（波长除以2μ）。
当频率足够低,使得δr0成立时,式(4)可近似化为
, (6)
即电流是均匀分布的，这就相似于稳恒的情况。而当频率增高使δr0时，在rδ处，式(4)近似化为
(7)
这样，当从表面向柱内深入,即r0-r增大时，jf的值基本以上指数下降。在深度为 δ的地方，jf的值就下降为表面值的1/e，因而δ又代表趋肤厚度。
单位长度导线的表面阻抗ZS的定义为表面电场E(r0)与总电流I0的比
(8)
在δr0情况，即为单位长度上的直流电阻。而在δr0时，
(9)
其电阻分量代表单位长度导线上的高频电阻，数值为
(10)
此式表明导线的有效横截面已从降到2πr0δ。电感分量为
(11)
它代表高频时单位长度导线的内电感，其值比稳恒时的值小。
同样，由于高频电流分布与直流的不同，线圈的高频电感（包括外电感）和高频电阻亦将与直流的值不一样。高频电阻和高频电感也可以通过焦耳热和磁能来计算
(12)
后一积分的区域为全空间。
在准稳情况,一个电路上的总电流I可用集中参数的电路方程来确定（见电路），但在频率较高使得导线横向尺寸大于或相当于电磁波在导体中的趋肤厚度时，电路的电感和电阻要采用相应频率时的值。
非定频的扩散方程(1)在实际中亦有应用。如磁场的扩散在许多领域中都是一个重要效应。η＝1/σ μ称为扩散率,σ μ 愈大,扩散就愈慢。由于这种扩散效应,导体中若原有磁场，则该磁场将随时间而衰减。对于实验室中的导体，扩散时间τ一般较小，铜是电导率很大的导体,可是对1厘米半径的铜球,τ也只有10-2秒。但若导体大小达到天体的线度时,则τ可以达到很大的值。例如太阳中的磁场，τ可达1010年。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条