1) detection of light wake
光检测尾流
1.
A restraint method of background interference for detection of light wakes is presented according to the source and characteristics of background interference.
依据鱼雷光检测尾流的背景干扰的主要来源及其特征,给出了有效抑制背景干扰的方法。
2) detection method of optical flow
光流检测法
3) mirror galvanometer
光测检流计
4) wake detection
尾迹检测
1.
For the weak wakes detection in remote sensing image,a new algorithm for wake detection based on directional wavelet translform is proposed,and the difference of wake detectin between traditional and directional wavelet transform is compared.
针对遥感图像中的弱尾迹检测,提出了一种基于方向小波变换的尾迹检测新算法,并且比较了方向小波和传统的小波变换在检测尾迹中的不同之处。
2.
As one of the important applications in Synthetic Aperture Radar(SAR) images, ship wake detection has been received considerable attentions in the area of marine remote sensing.
舰船尾迹检测作为近年来 SAR图像海洋应用的一个重要方面而受到关注。
3.
A ship multi-wake detection method based on recursive modified Hough transform field is proposed for ship wakes with different imaging characteristic in SAR imagery.
针对SAR图像舰船尾迹的图像特征差异大的特点,提出基于递归修正Hough变换域的舰船多尾迹检测方法,即通过Hough变换域最大峰值检测出最明显的尾迹,再去掉Hough变换域最大峰以突出次大峰来检测第二条尾迹,由此递归修正Hough变换域多峰结构,直到检测完高于设定阈值的尾迹,从而实现线段对比度与宽度不同的舰船多尾迹检测。
6) train tail auto-detection
列尾检测
补充资料：尾流
运动物体后面或物体下游的紊乱旋涡流，又称尾迹。流体绕物体运动时，物体表面附近形成很薄的边界层涡旋区。如果物体是象建筑物或桥墩那样的非流线型物体，流动将从物体后部表面分离，并有涡旋断续地从物体表面脱落。这些薄边界层或分离流涡旋区将顺流而下，在物体后面形成紊乱的、充满大大小小旋涡的尾流。如果物体是钝体，尾流能保持很远距离，并对处于尾流中的其他物体产生影响。
在远离物体下游处，尾流可用边界层理论进行分析。以下只限于讨论低速湍性尾流。附图所示为圆柱后面的平面湍性尾流流型。其中虚曲线表示尾流边界。从图上可以看出，由于物体的阻滞作用，尾流中速度将"亏损"（即减小）。从速度分布看，尾流象是反过来画的射流，而且在远离物体的下游处，尾流的亏损速度(用Δū表示)分布也具有相似性，即
，式中Δū为最大速度亏损；b为尾流宽度的一半；y为纵坐标。但是，尾流与射流根本不同。尾流的对流加速度比射流大得多。由边界层方程推出的尾流方程也不一样。
H.施利希廷根据混合长和相似性等假设，求出平面湍性尾流的解。其主要结果如下：①尾流宽度同到物体的距离的平方根成正比；②亏损速度分布为：
Δū/Δū=[1-(y/b)3/2]2；③尾流中心最大速度亏损同上述距离的平方根成反比。当这一距离很大时，尾流速度亏损可以忽略。
对于三维物体后面的尾流可作类似的分析。在高速尾流中应当考虑流体的可压缩性影响。在高超声速尾迹中则发生一系列物理化学现象，其分析方法根本不同。
参考书目
谢象春著：《湍流射流理论与计算》,科学出版社,北京，1975。
在远离物体下游处，尾流可用边界层理论进行分析。以下只限于讨论低速湍性尾流。附图所示为圆柱后面的平面湍性尾流流型。其中虚曲线表示尾流边界。从图上可以看出，由于物体的阻滞作用，尾流中速度将"亏损"（即减小）。从速度分布看，尾流象是反过来画的射流，而且在远离物体的下游处，尾流的亏损速度(用Δū表示)分布也具有相似性，即
，式中Δū为最大速度亏损；b为尾流宽度的一半；y为纵坐标。但是，尾流与射流根本不同。尾流的对流加速度比射流大得多。由边界层方程推出的尾流方程也不一样。
H.施利希廷根据混合长和相似性等假设，求出平面湍性尾流的解。其主要结果如下：①尾流宽度同到物体的距离的平方根成正比；②亏损速度分布为：
Δū/Δū=[1-(y/b)3/2]2；③尾流中心最大速度亏损同上述距离的平方根成反比。当这一距离很大时，尾流速度亏损可以忽略。
对于三维物体后面的尾流可作类似的分析。在高速尾流中应当考虑流体的可压缩性影响。在高超声速尾迹中则发生一系列物理化学现象，其分析方法根本不同。
参考书目
谢象春著：《湍流射流理论与计算》,科学出版社,北京，1975。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条